Википедия
потенциал ( напряжение , ЭДС )
φ, U
Напряжённость электрического поля
$\vec E$
Электрическое смещение
$\vec D$
Плотность электрического заряда
ρ
Электрическая поляризация
$\vec P$
Тензор напряжений электромагнитного поля
σ
Все массы и заряды, а также остальные константы, не связанные со слабым взаимодействием, тоже обладают симметрией при обращении времени.
Формулы классической механики, классической электродинамики, квантовой механики, теории относительности не меняются при обращении времени. Термодинамика , где действует второе начало термодинамики микросостояний.
В микромире T-симметрия нарушается в слабых взаимодействиях. Любая разумная теория поля должна быть CPT-инвариантна ( теорема Людерса — Паули ). Однако CP-симметрия в стандартной модели нарушается: CP-нарушение наблюдается в слабых взаимодействиях в кварковом секторе модели, см. CKM-матрица . CP-нарушение теоретически может наблюдаться и в сильных взаимодействиях , но CP-нарушающий член здесь сильно ограничен ненаблюдением в эксперименте электрического дипольного момента нейтрона (см. Проблема слабого CP-нарушения , Аксион ). Из того, что CP-симметрия нарушена при сохранении CPT-симметрии, следует неинвариантность относительно T-симметрии.
Из симметрии относительно обращения времени выводится равенство нулю электрического дипольного момента элементарных частиц. Напротив, если какая-либо система обнаруживает ненулевой электрический дипольный момент, это означает, что она неинвариантна относительно обращения времени — T- и P-нечётна .
Если уравнение, описывающее физическую систему, не инвариантно относительно обращения времени, то физическая система необратима. Например, рассмотрим протекание тока по проводнику, описываемое законом Ома j = σE. В этом случае имеем j = − j, E = E. Из-за рассеяния джоулева тепла система необратима.