Большая Советская Энциклопедия
энтропия , возникающая в физической системе за единицу времени в результате протекающих в ней неравновесных процессов . П. э., отнесённое к единице объёма, называется локальным. Если термодинамические силы Xi (например, градиенты температуры, концентраций компонентов или их химических потенциалов, массовой скорости, а в гетерогенных системах ≈ конечные разности термодинамических параметров) создают в системе сопряжённые им потоки Ji (теплоты, вещества, импульса и др.), то локальное П. э. s в такой неравновесной системе равно ═══(
-
где m ≈ число действующих термодинамических сил. Полное П. э. равно интегралу от s по объёму системы. Если термодинамические потоки и силы постоянны в пространстве, то полное П. э. отличается от локального лишь множителем, равным объёму системы. Потоки Ji связаны с вызывающими их термодинамическими силами Xi линейными соотношениями
,═══(
-
где Lik ≈ кинетические коэффициенты (см. Онсагера теорема ). Следовательно, П. э.
═══(
-
т. е. является квадратичной формой от термодинамических сил.
П. э. отлично от нуля и положительно для необратимых процессов (Критерий необратимости s ¹ 0). В стационарном состоянии П. э. минимально ( Пригожина теорема ). Конкретное выражение для входящих в П. э. кинетических коэффициентов через потенциалы взаимодействия частиц определяется методами неравновесной статистической термодинамики.
Лит. см. при ст. Термодинамика неравновесных процессов .
Д. Н. Зубарев