Значение слова аста

лысун [Phoca (Pagophilus) groenlandica], млекопитающее семейства настоящих тюленей отряд ластоногих (Pinnipedia). Длина 160√195 см, весит 100≈160 кг. Окраска взрослых белая с 2 большими тёмными полями. Живут в арктических водах, где образуют 3 стада: ньюфаундлендское, янмайенское и беломорское. Летом живут небольшими группами у кромки льдов, питаясь пелагическими ракообразными, моллюсками и мелкой рыбой. Осенью мигрируют в районы рождения детёнышей, линьки и спаривания, где образуют большие скопления на льдах («детные залежи»). Г. т. составляет основу зверобойного промысла на Европейском севере. Используется жир; новорождённые (бельки) дают ценный мех. Численность вследствие неумеренного промысла в последние десятилетия сильно сократилась.

HbCO, продукт присоединения CO ( углерода окись , угарный газ) к гемоглобину (Hb). Растворы К. ярко-красного цвета, их спектр поглощения характеризуется максимумами при длине волны 570 и 539 ммк. Расщепление К. на Hb и CO происходит в 10 000 раз медленнее, чем расщепление оксигемоглобина на Hb и O2. Поэтому при наличии во вдыхаемом воздухе CO кислород постепенно вытесняется из гемоглобина. Уже при концентрации 0,1% CO в воздухе больше половины Hb крови превращается в К.; в результате нарушается перенос O2 от лёгких к тканям и развивается так называемое угарное отравление.

плодовое растение семейства розоцветных; то же, что алыча .

«люди разного чина и звания», межсословная категория населения в России 18≈19 вв.; выходцы из духовенства, купечества, мещанства, крестьянства, мелкого чиновничества и обедневшего дворянства, получившие образование и оторвавшиеся от своей прежней социальной среды. Формирование разночинского слоя было обусловлено развитием капитализма, вызвавшего большой спрос на специалистов умственного труда. Уже с 1840-х гг. Р. оказывали значительное влияние на развитие общественной жизни и культуры, с падением крепостного права стали основным социальным слоем для формирования буржуазной интеллигенции . Демократическое крыло Р., выдвинувшее ещё до крестьянской реформы 1861 ряд видных деятелей освободительного движения (В. Г. Белинский , петрашевцы ), в пореформенную эпоху заняло ведущее место в революционном движении (см. Революционные демократы , Народничество ). Буржуазно-демократический этап освободительной борьбы в России (приблизительно 1861≈95) В. И. Ленин назвал разночинским (см. Полн. собр. соч., 5 изд., т. 25, с. 93).

Лит.: Штранге М. М., Демократическая интеллигенция в России в XVIII в., М., 1965; Лейкина-Свирская В. Р., Интеллигенция в России во второй половине XIX века, М., 1971; Вульфсон Г. Н., Разночинно-демократическое движение в Поволжье и на Урале в годы первой революционной ситуации, [Казань], 1974, гл. 2.

см. в ст. Заработная плата .

широко распространённые прямые методы решения главным образом вариационных задач и краевых задач математического анализа (см. Краевые задачи , Вариационное исчисление ). Метод Ритца применяется большей частью для приближённого решения вариационных задач и тех краевых задач, которые сводятся к вариационным. Пусть задан функционал V [y (x)] (или более сложный функционал) и требуется найти такую функцию у (х), принимающую в точках x0 и xi заданные значения a = у (х0) и b = у (х1), на которой функционал V [y (x)] будет достигать экстремума . Значения исследуемого на экстремум функционала V [y (x)] рассматриваются не на всех допустимых в данной задаче функциях у (х), а лишь на всевозможных линейных комбинациях вида с постоянными коэффициентами ai, составленных из n первых функций некоторой выбранной системы j1(x), j2(х),..., jп (х),... (от удачного выбора этой системы функций зависит эффективность применения метода к решению конкретных задач). Необходимым условием выбора системы функций j1(х) является требование, чтобы функции уп (х) удовлетворяли условиям уп (хо) = a и yn (x1) = a для всех значений параметров a

1. Притаком выборе функций уп (х) функционал V [y (x)] превращается в функцию Ф (а1, a2,..., an) коэффициентов ai, последние выбирают так, чтобы эта функция достигала экстремума, т. е. определяют их из системы уравнений

   ═.

   Например, пусть требуется решить задачу о минимуме интеграла

   при условии y (0) = y (1) = 0. В качестве функций ji (x) можно взять xi (1 ≈ х), тогда

   .

   Если n = 2, то . Для определения коэффициентов a1 и a2 получаем после вычислений два уравнения

   ;

   .

   Решением этих уравнений являются числа a1= 71/369 и a2 = 7/41. Следовательно, . Полученное приближённое решение отличается от точного на величину порядка 0,001.

   Найденное этим методом приближённое решение уп (х) вариационной задачи при некоторых условиях, касающихся в основном полноты системы функций ji (x), стремится к точному решению у (х), когда n ╝ ¥.

   Метод был предложен в 1908 немецким математиком В. Ритцем (W. Ritz). Теоретическое обоснование метода дано сов. математиком Н. М. Крыловым (1918).

   Метод Галёркина является широким обобщением метода Ритца и применяется главным образом для приближённого решения вариационных и краевых задач, в том числе и тех, которые не сводятся к вариационным. Основная идея метода Галёркина состоит в следующем. Пусть требуется в некоторой области D найти решение дифференциального уравнения

   L [u] = 0═══(1)

   (L ≈ некоторый дифференциальный оператор, например по двум переменным), удовлетворяющее на границе S области D однородным краевым условиям:

   u = 0.═══(2)

   Если функция u является решением уравнения (1) в области D, то функция L [u] тождественно равна нулю в этой области и, следовательно, ортогональна (см. Ортогональность ) любой функции в области D. Приближённое решение уравнения (1) ищут в виде

   ,═══(3)

   где yi (x, y) (i = 1, 2,..., n) ≈ линейно независимые функции, удовлетворяющие краевым условиям (2) и являющиеся первыми n функциями некоторой системы функций y1(x, у), y2(х, у),..., yп (х, у),..., полной в данной области. Постоянные коэффициенты ai выбирают так, чтобы функция L [un] была ортогональна в D первым n функциям системы yi (x, y):

   ═══(4)

   .

   Например, пусть в области D требуется решить уравнение Пуассона

   при условии u = 0 на S. Выбирая систему функций yi (x, y), ищем решение в виде (3). Система уравнений (4) для определения коэффициентов ai имеет вид:

   .

   Функции yi (x, y) можно, в частности, выбирать, пользуясь следующими соображениями. Пусть w(x, y) ≈ непрерывная функция, имеющая внутри области D непрерывные частные производные второго порядка и такая, что w(x, y) > 0 внутри D, w(x, y) = 0 на S. Тогда в качестве системы функций yi (x, y) можно взять систему, составленную из произведений w(x, y) на различные степени х и y: , , , , ┘ Например, если границей области D является окружность S радиуса R с центром в начале координат, то можно положить w(x, y) = R2 ≈ x2 ≈ y

2. Метод Галёркина применяется при решении широкого класса задач; более общая его формулировка даётся в терминах функционального анализа для решения уравнений вида Au ≈ f = 0, где А ≈ линейный оператор, определённый на линеале, плотном в некотором гильбертовом пространстве H, u ≈ искомый и f ≈ заданный элементы пространства H.

   Метод получил распространение после исследований Б. Г. Галёркина (1915); ранее (1913) он применялся для решения конкретных задач теории упругости И. Г. Бубновым , в связи с чем иногда именуется методом Бубнова ≈ Галёркина. Теоретическое обоснование метода принадлежит М. В. Келдышу (1942).

   Лит.: Галёркин Б. Г., Стержни и пластинки. Ряды в некоторых вопросах упругого равновесия стержней и пластинок, «Вестник инженеров», 1915, т. 1, ╧ 19, с. 897≈908; Михлин С. Г., Вариационные методы в математической физике, 2 изд., М. ≈ Л., 1970; Канторович Л. В. и Крылов В. И., Приближённые методы высшего анализа, 5 изд., Л. ≈ М., 1962; Ritz W., Neue Methode zur Lösung gewisser Randwertaufgaben, «Gesellschaft der Wissenschaften zu Göttingen. Math.-physik. Klasse. Nachrichten», Göttingen, 1908; его же, Über еще neue Methode zur Lösung gewisser Variationsprobleme der mathematischen Physik, «Journal für die reine und angewandte Mathematik», 1909, Bd 135.

   В. Г. Карманов.

(Ólynthos), древне-греческий город на полуострове Халкидика (ныне развалины в 50 км к Ю. от Салоник). Основными выходцами из г. Халкида на о. Эвбея в период греческой колонизации 8≈6 вв. до н. э. В 480 до н. э. завоёван персами, но вскоре освобожден. Входил в Делосский союз . С 432 до н. э. стал центром союза халкидских городов, успешно противостоявшего Афинам, Македонии и Спарте. После неудачной войны 382≈379 до н. э. был подчинён Спартой, однако вскоре добился независимости и вновь возглавил союз. В 348 до н. э. в результате Олинфской войны (349≈348 до н. э.) был взят македонским царём Филиппом II, разграблен, разрушен и сожжён. Больше не восстанавливался. Раскопки ведутся с 1928 американскими археологами. Обнаружены остатки неолитического поселения и застроенные по регулярному плану (по т. н. гипподамовой системе) жилые кварталы классического периода, состоящие из домов с «пастадами» (см. Жилище ). Найдены многоцветные мозаики (в вилле «Доброй судьбы», «Доме классического актёра», оба 5≈4 вв. до н. э.), богатейший бытовой материал.

Лит.: Кобылина М. М., Открытия в Олинфе, «Вестник древней истории», 1939, ╧3; Excavations at Olynthus, ed. D.Robinson, v. 1≈14, Balt., 1929≈52.

струнный щипковый музыкальный инструмент, распространённый у большинства народов Азии; см. Рубаб .

раздел медицины, имеющий задачей медицинское обеспечение авиационных полётов. А. м. составляют авиационная физиология (теоретическая основа А. м.), авиационная гигиена, авиационная токсикология, авиационная психология, авиационная биохимия, «лётная аварийность», врачебная экспертиза лётного состава со специальной функциональной диагностикой. Предметом изучения А. м. являются:

1. особые состояния организма ≈ лётное утомление, переутомление, хроническое утомление, высотная, воздушная, декомпрессионная болезни, баротравмы и др.;

2. деятельность лётного состава и

3. специфические профессиональные условия. Общие задачи А. м. по отношению к лётному составу состоят в обеспечении высокого уровня работоспособности в полёте (безопасность полёта); здоровья лётного состава и «лётного долголетия». По отношению к пассажирам А. м. содействует обеспечению безопасности полётов, комфорта, хорошего состояния организма после полёта.

   А. м. ≈ наука в основном профилактическая. Однако в ряде случаев для авиационных врачей возникает необходимость осуществления лечебных мероприятий, оказания первой помощи пострадавшим при авариях и т. д. Для решения многих своих задач А. м. разрабатывает вопросы о влиянии на организм гипоксии, ускорения и др.

   Практические задачи А. м.: медицинский отбор поступающих на лётную службу; медицинское и психологическое обеспечение процесса лётного обучения; разработка рациональных режимов труда и отдыха лётного состава; обоснование технических средств защиты организма человека от действия различных неблагоприятных факторов внешней среды (герметичные кабины самолётов, различная кислородно-дыхательная аппаратура, противоперегрузочные устройства и др.); разработка мероприятий (тренировки, различные стимуляторы, физическая подготовка и др.), направленных на повышение устойчивости организма; обоснование рационального питания лётного состава; разработка рациональной одежды лётного состава; профилактика медицинских предпосылок к лётным происшествиям и медицинский анализ (расследование) лётных происшествий; участие в розыске, оказание медицинской помощи и осуществление эвакуации лётного состава и пассажиров после лётных происшествий; медицинское обоснование средств спасения (кислородные приборы, подающие кислород под повышенным давлением, высотно-компенсирующие устройства, скафандры, катапультирующие установки, парашюты, спасательные спуски пассажирских самолётов, кислородное обеспечение пассажиров при нарушении герметичности кабин и т. д.); медицинский контроль за состоянием здоровья лётного состава, в том числе и методами специальной функциональной диагностики.

   Наиболее распространённые методы А. м.: моделирование профессиональных условий посредством различных установок (барокамеры, центрифуги и др.); моделирование лётной деятельности на тренажёрах, использование фотомакетов приборных досок; использование самолёта в качестве медицинской лаборатории; получение информации о тех или иных функциях организма в короткие промежутки времени с помощью специальной регистрирующей аппаратуры (малогабаритной, автономной или дистанционно управляемой); повышение общей неспецифической устойчивости организма посредством высотной акклиматизации. Многие проблемы и методы А. м. близки к проблемам и методам космической медицины .

   Свои первые шаги А. м. сделала в 80-х гг. 19 в. во Франции, когда физиологи М. Журдане и П. Вер начали изучать состояние астронавтов при подъёмах на воздушном шаре. Датой зарождения А. м. в России следует считать 14 июля 1909, когда Совет Всероссийского аэроклуба признал необходимым разрешить желающим членам клуба совершать полёты лишь при условии их медицинского освидетельствования. Характерные черты современного периода развития А. м.: 1) исследования в области научной организации лётного труда; 2) развитие специальной функциональной диагностики в связи с возрастающими требованиями авиационной техники к организму человека; 3) поиски общих закономерностей взаимодействия организма с внешней средой (неспецифическая устойчивость, стато-кинетическая устойчивость и др.);

4. внедрение математических методов и кибернетики;

5. интенсивное исследование системы «человек + машина» в условиях полёта;

6. теоретические обобщения результатов исследований.

   Большой вклад в развитие отечественной А. м. внесли И. М. Сеченов, Л. А. Орбели, В. И. Воячек, Н. Н. Сиротинин, И. Р. Петров, В. В. Стрельцов, П. И. Егоров, К. Л. Хилов, А. П. Апполонов, А. А. Перескоков, В. Г. Миролюбов и др. За рубежом наиболее значительные исследования в области А. м. провели во Франции: П. Гарсо, А. Мерсье и др.; в ГДР: К. Штойде; в Италии: А. Моссо, Р. Маргариа, Ч. Таленти, Т. Ломонако и др.; в Англии: Г. Дрейор, О. Коннор, П. Говард, П. Кинг и др.; в Чехословакии: Д. Чапек, М. Дворжак, М. Земан и др.; в Нидерландах: М. Ионгблед, А. Нойенс и др.; в Польше: А. Гуша, В. Дыбовский и др.; в Венгрии: Т. Хальм и др.; в США: Л. Бауэр, X. Армстронг, Дж. Фултон, У. Кларк, Ф. Хичкок, П. Кембел и др.; в Японии: Г. Гасегава и др.

   Международной организацией А. м. является Интернациональная академия авиационной и космической медицины с центром в Париже. В СССР специалистов А. м. готовят в Центральном институте усовершенствования врачей на кафедре авиационной медицины (Москва) и в Военно-медицинской академии имени С. М. Кирова (Ленинград).

   Лит.: Армстронг Г., Авиационная медицина, пер. с англ., М., 1954; Сергеев А. А., Очерки по истории авиационной медицины, М.≈ Л., 1962; A textbook of aviation physiology, Oxf., [1965].

   Г. Л. Комендантов.

(настоящее имя Сейид Али Мохаммед) (20.10.1819 ≈ 9.7.1850), основоположник секты бабидов, возглавившей бабидские восстания 1848≈52 в Иране. Будучи последователем шиитской секты шейхитов, проповедовавшей идею о скором пришествии мусульманской мессии ≈ махди , объявил себя в 1844 вратами (Баб), через которые махди передаёт свою волю народу. В 1847 был арестован. В заключении написал книгу «Беян» («Откровение»), в которой изложил основы своего учения (см. Бабизм ). Во время бабидских восстаний расстрелян шахскими властями в Тебризе.

Соч.: Brown Е. G., Materials for the study of the Babi religion, Camb., 1918 (Отрывки из «Веяна»).

Лит. см. при ст. Бабидские восстания .

(Anne Stuart) (6.2.1665 ≈

1. 8.1714), королева Великобритании и Ирландии с 1702, последняя из династии Стюартов ; дочь короля Якова II. Вступила на престол в соответствии с актом о престолонаследии (1701), значительно ограничившим права короны. При А. С. начал складываться порядок, согласно которому правительство должно было формироваться из деятелей партии ( вигов или тори ), преобладавшей в палате общин.

устаревшее название обезжиренного молока , которое возвращалось обычно (откуда название) животноводческим хозяйствам для выпойки молодняка с.-х. животных.

договор, заключённый в Багдаде 24 февраля 1955 между Ираком и Турцией, к которому затем присоединились Англия, Иран и Пакистан; положил начало созданию агрессивной военной группировки ≈ СЕНТО (см. в ст. Организация Центрального договора ).

процесс слияния лёгких атомных ядер, происходящий с выделением энергии при высоких температурах в регулируемых, управляемых условиях. Скорости протекания термоядерных реакций малы из-за кулоновского отталкивания (см. Кулона закон ) положительно заряженных ядер. Поэтому процесс синтеза идёт с заметной интенсивностью только между лёгкими ядрами, обладающими малым положительным зарядом и только при высоких температурах, когда кинетическая энергия сталкивающихся ядер оказывается достаточной для преодоления кулоновского потенциального барьера . В природных условиях термоядерные реакции между ядрами водорода (протонами) протекают в недрах звёзд, в частности во внутренних областях Солнца, и служат тем постоянным источником энергии, который определяет их излучение. Сгорание водорода в звёздах идёт с малой скоростью, но гигантские размеры и плотности звёзд обеспечивают непрерывное испускание огромных потоков энергии в течение миллиардов лет (подробнее см. Термоядерные реакции ). С несравненно большей скоростью идут реакции между тяжёлыми изотопами водорода ( дейтерием 2H и тритием 3H) с образованием сильно связанных ядер гелия: . Именно названные реакции представляют наибольший интерес для проблемы У. т. с. В особенности привлекательна вторая реакция, сопровождающаяся большим энерговыделением и протекающая со значительной скоростью. Тритий радиоактивен ( период полураспада 12,5 лет) и не встречается в природе. Следовательно, для обеспечения работы предполагаемого термоядерного реактора, использующего в качестве ядерного горючего тритий, должна быть предусмотрена возможность воспроизводства трития. С этой целью рабочая зона рассматриваемой системы может быть окружена слоем лёгкого изотопа лития, в котором будет идти процесс воспроизводства 6Li + n ╝ 3H + 4He. Вероятность ( эффективное поперечное сечение ) термоядерных реакций быстро возрастает с температурой, но даже в оптимальных условиях остаётся несравненно меньше эффективного сечения столкновений атомных . По этой причине реакции синтеза должны происходить в полностью ионизованной плазме , нагретой до высокой температуры, где процессы ионизации и возбуждения атомов отсутствуют и дейтон-дейтонные или дейтон-тритонные столкновения рано или поздно завершаются ядерным синтезом. Удельная мощность термоядерного реактора находится путём умножения числа ядерных реакций, происходящих ежесекундно в единице объёма рабочей зоны реактора, на энергию, выделяющуюся при каждом акте реакции. Критерий Лоусона. Применение законов сохранения энергии и числа частиц позволяет выяснить некоторые предъявляемые к реактору синтеза общие требования, не зависящие от каких-либо особенностей технологического или конструктивного характера рассматриваемой системы. На рис. 1 изображена принципиальная схема работы реактора. Установка произвольной конструкции содержит чистую водородную плазму с плотностью п при температуре Т. В реактор вводится топливо, например равнокомпонентная смесь дейтерия и трития, уже нагретая до необходимой температуры. Внутри реактора инжектируемые частицы время от времени сталкиваются между собой и происходит их ядерное взаимодействие. Это полезный процесс; одновременно, однако, из реактора уходит энергия за счёт электромагнитного излучения плазмы и из рабочей зоны ускользает некоторая доля «горячих» (обладающих высокой энергией) частиц, которые не успели испытать ядерные взаимодействия. Пусть t √ среднее время удержания частиц в реакторе; смысл величины t таков: за время в 1 сек из 1 см3 плазмы в среднем уходит n/t частиц каждого знака. В стационарном режиме в реактор надо ежесекундно инжектировать такое же число частиц (в расчёте на единицу объёма). Для покрытия энергетических потерь подводимое топливо должно подаваться в зону реакции с энергией, превышающей энергию потока ускользающих частиц. Эта дополнительная энергия должна компенсироваться за счёт энергии синтеза, выделяющейся в зоне реакции, а также за счёт частичной рекуперации в стенках и оболочке реактора электромагнитного излучения и корпускулярных потоков. Примем для простоты, что коэффициент преобразования в электрическую энергию продуктов ядерных реакций, электромагнитного излучения и частиц с тепловой энергией одинаков и равен h. Величину (часто называют коэффициент полезного действия (кпд). В условиях стационарной работы системы и при нулевой полезной мощности уравнение баланса энергии в реакторе имеет вид: h(Po + Pr + Pt) = Pr + Pt, (

1. где Po √ мощность ядерного энерговыделения, Pr √ мощность потока излучения и Pt √ энергетическая мощность потока ускользающих частиц. Когда левая часть написанного равенства делается больше правой, реактор перестаёт расходовать энергию и начинает работать как термоядерная электростанция. При написании равенства (1) предполагается, что вся рекуперированная энергия без потерь возвращается в реактор через инжектор вместе с потоком подводимого нагретого топлива. Величины Ро, Prи Ptизвестным образом зависят от температуры плазмы, и из уравнения баланса легко вычисляется произведение

   nt = f (T), (

2. где f (T) для заданного значения кпд h и выбранного сорта топлива есть вполне определённая функция температуры. На рис. 2 приведены графики f (T) для двух значений h и для обеих ядерных реакций. Если величины h, достигнутые в данной установке, расположатся выше кривой f (T), это будет означать, что система работает как генератор энергии. При h = 1/3 энергетически выгодная работа реактора в оптимальном режиме (минимум на кривых рис. 2) отвечает условию («критерии Лоусона»):

   реакции (d, d): nt >1015см-3╥сек;

   Т ~ 109 К;(

3. реакции (d, t): nt > 0,5╥1015см-3╥сек,

   Т ~ 2╥108 К.

   Т. о., даже в оптимальных условиях, для наиболее интересного случая √ реактора, работающего на равнокомпонентной смеси дейтерия и трития, и при весьма оптимистических предположениях относительно величины (необходимо достижение температур ~ 2╥108 К. При этом для плазмы с плотностью ~ 1014см-3 должны быть обеспечены времена удержания порядка секунд. Конечно, энергетически выгодная работа реактора может происходить и при более низких температурах, но за это придется «расплачиваться» увеличенными значениями nt.

   Итак, сооружение реактора предполагает: 1) получение плазмы, нагретой до температур в сотни миллионов градусов; 2) сохранение плазменной конфигурации в течение времени, необходимого для протекания ядерных реакций. Исследования по У. т. с. ведутся в двух направлениях √ по разработке квазистационарных систем, с одной стороны, и устройств, предельно быстродействующих, с другой.

   У. т. с. с магнитной термоизоляцией. Рассмотрим сначала первый вариант. Энергетический выход на уровне 105квт/м3 достигается для (d, t) реакций при плотности плазмы ~ 1015см-3 и температуре ~ 108K. Это означает, что размеры реактора на 106√107 квт (таковы типичные мощности современных больших электростанций) должны быть в пределах 10√100 м3, что вполне приемлемо. Основной вопрос состоит в том, каким способом удерживать горячую плазму в зоне реакции. Диффузионные потоки частиц и тепла при указанных значениях n и Т оказываются гигантскими и любые материальные стенки непригодными. Основополагающая идея, высказанная в 1950 в Советском Союзе и США, состоит в использовании принципа магнитной термоизоляции плазмы. Заряженные частицы, образующие плазму, находясь в магнитном поле, не могут свободно перемещаться перпендикулярно к силовым линиям поля. В результате коэффициенты диффузии и теплопроводности поперёк магнитного поля, в случае устойчивой плазмы, очень быстро убывают с возрастанием напряжённости поля и, например, при полях ~105гс уменьшаются на 14√15 порядков величины против своего «незамагниченного» значения для плазмы с указанной выше плотностью и температурой. Т. о., применение достаточно сильного магнитного поля в принципе открывает дорогу для проектирования реактора синтеза.

   Исследования в области У. т. с. с магнитной термоизоляцией делятся на три основных направления: 1) открытые (или зеркальные) магнитные ловушки; 2) замкнутые магнитные системы; 3) установки импульсного действия.

   В открытых ловушках уход частиц из рабочей зоны поперёк силовых линий на стенки установки затруднён; он происходит либо в ходе процесса «замагниченной» диффузии (т. е. очень медленно), либо путём перезарядки на молекулах остаточного газа (см. Перезарядка ионов ). Уход плазмы вдоль силовых линий также замедлен областями усиленного магнитного поля (т. н. «магнитными зеркалами» или «пробками»), размещенными на открытых концах ловушки. Заполнение ловушек плазмой обычно производится путём инжекции плазменных сгустков или отдельных частиц, обладающих большой энергией. Дополнительный нагрев плазмы может быть осуществлен с помощью адиабатического сжатия в нарастающем магнитном поле (подробнее см. Магнитные ловушки ).

   В системах замкнутого типа ( токамак , стелларатор ) уход частиц на стенки тороидальной установки поперёк продольного магнитного поля также затруднён и происходит за счёт замагниченной диффузии и перезарядки. Нагревание плазменного шнура в токамаке на начальных стадиях процесса осуществляется протекающим по нему кольцевым током. Однако по мере повышения температуры джоулев нагрев становится всё менее эффективным, т.к. сопротивление плазмы быстро падает с ростом температуры. Для нагревания плазмы свыше 107 К применяются методы нагрева высокочастотным электромагнитным полем и ввод энергии с помощью потоков быстрых нейтральных частиц.

   В установках импульсного действия (Z-пинч и Q-пинч) нагревание плазмы и её удержание осуществляются сильными кратковременными токами, протекающими через плазму. При одновременном нарастании тока и магнитного давления плазма отжимается от стенок сосуда, чем обеспечивается её термоизоляция. Повышение температуры происходит за счёт джоулева нагрева, адиабатического сжатия плазменного шнура и, по-видимому, в результате турбулентных процессов при развитии неустойчивости плазмы (подробнее см. Пинч-эффект ).

   Самостоятельное направление образуют исследования горячей плазмы в высокочастотных (ВЧ) полях. Как показали опыты П. Л. Капицы , в водороде и гелии при достаточно высоком давлении удаётся получить в ВЧ полях свободно парящий плазменный шнур с электронной температурой ~105 К. Система допускает замыкание шнура в кольцо и наложение дополнительного продольного магнитного поля.

   Успешная работа любой из перечисленных установок возможна только при условии, что исходная плазменная структура оказывается макроскопически устойчивой, сохраняя заданную форму в течение всего времени, необходимого для протекания реакции. Кроме того, в плазме должны быть подавлены микроскопические неустойчивости, при возникновении и развитии которых распределение частиц по энергиям перестаёт быть равновесным и потоки частиц и тепла поперек силовых линий резко возрастают по сравнению с их теоретическими значениями. Именно в направлении стабилизации плазменных конфигураций развивались основные исследования магнитных систем начиная с 1950, и эта работа всё ещё не может считаться полностью завершенной.

   Сверхбыстродействующие системы У. т. с. с инерциальным удержанием. Трудности, связанные с магнитным удержанием плазмы, можно в принципе обойти, если сжигать ядерное горючее за чрезвычайно малые времена, когда нагретое вещество не успевает разлететься из зоны реакции. Согласно критерию Лоусона, полезная энергия при таком способе сжигания может быть получена лишь при очень высокой плотности рабочего вещества. Чтобы избежать ситуации термоядерного взрыва большой мощности, нужно использовать очень малые порции горючего, исходное термоядерное топливо должно иметь вид небольших крупинок (диаметром 1√2 мм), приготовленных из смеси дейтерия и трития, впрыскиваемых в реактор перед каждым его рабочим тактом. Главная проблема здесь заключается в подведении необходимой энергии для разогрева крупинки горючего. В настоящая время (1976) решение этой проблемы возлагается на применение лазерных лучей или интенсивных электронных пучков. Исследования в области У. т. с. с применением лазерного нагрева были начаты в 1964; использование электронных пучков находится на более ранней стадии изучения √ здесь выполнены пока сравнительно немногочисленные эксперименты.

   Оценки показывают, что выражение для энергии W, которую необходимо подводить к установке для обеспечения работы реактора, имеет вид:

   ═дж

   Здесь h √ выражение общего вида для кпд устройства и a √ коэффициент сжатия мишени. Как показывает написанное равенство, даже при самых оптимистических допущениях относительно возможного значения h величина W при a = 1 получается несоразмерно большой. Поэтому только в сочетании с резким увеличением плотности мишени (примерно в 104 раз) по сравнению с исходной плотностью твёрдой (d, t) мишени можно подойти к приемлемым значениям W. Быстрое нагревание мишени сопровождается испарением её поверхностных слоев и реактивным сжатием внутренних зон. Если подводимая мощность определённым образом программирована во времени, то, как показывают вычисления, можно рассчитывать на достижение указанных коэффициентов сжатия. Другая возможность состоит в программировании радиального распределения плотности мишени. В обоих случаях необходимая энергия снижается до 106дж, что лежит в пределах технической осуществимости, учитывая стремительный прогресс лазерных устройств.

   Трудности и перспективы. Исследования в области У. т. с. сталкиваются с большими трудностями как чисто физического, так и технического характера. К первым относится уже упомянутая проблема устойчивости горячей плазмы, помещенной в магнитную ловушку. Правда, применение сильных магнитных полей специальной конфигурации подавляет потоки частиц, покидающих зону реакции, и позволяет получить в ряде случаев достаточно устойчивые плазменные образования. Электромагнитное излучение при используемых значениях n и Т плазмы и возможных размерах реактора свободно покидает плазму, но для чисто водородной плазмы эти энергетические потери определяются только тормозным излучением электронов и в случая (d, t) реакций перекрываются ядерным энерговыделением уже при температурах выше 4╥107 К.

   Вторая фундаментальная трудность связана с проблемой примесей. Даже малая добавка чужеродных атомов с большим Z, которые при рассматриваемых температурах находятся в сильно ионизованном состоянии, приводит к резкому увеличению интенсивности сплошного спектра, к появлению линейчатого спектра и возрастанию энергетических потерь выше допустимого уровня. Требуются чрезвычайные усилия (непрерывное совершенствование вакуумных установок, использование тугоплавких и труднораспыляемых металлов в качестве материала диафрагм, применение специальных устройств для улавливания чужеродных атомов и т.д.), чтобы содержание примесей в плазме оставалось ниже допустимого уровня. Точнее √ «летальная» концентрация, исключающая возможность протекания термоядерных реакций, например для примеси вольфрама или молибдена, составляет десятые доли процента.

   На рис. 3 на диаграмме (nt, Т) указаны параметры, достигнутые на различных установках к середине 1976. Ближе всего к области, где оказывается удовлетворённым критерий Лоусона и может протекать самоподдерживающаяся термоядерная реакция, располагаются установки типа токамак и системы с лазерным нагревом. Было бы, однако, ошибочным на основании имеющихся данных делать категорические заключения о типе того устройства, которое будет положено в основу термоядерного реактора будущего. Слишком быстрыми темпами происходит развитие данной области технической физики, и многие оценки могут измениться на протяжении ближайшего десятилетия.

   Огромное значение, которое придаётся исследованиям в области У. т. с., объясняется рядом причин. Нарастающее загрязнение окружающей среды настоятельно требует перевода промышленного производства планеты на замкнутый цикл, когда возникает минимум отходов. Но подобная реконструкция промышленности неизбежно связана с резким возрастанием энергопотребления. Между тем ресурсы минерального топлива ограничены и при сохранении существующих темпов развития энергетики будут исчерпаны на протяжении ближайших десятилетий (нефть, горючие газы) или столетий (уголь). Конечно, наилучшим вариантом было бы использование солнечной энергии, но низкая плотность мощности падающего излучения сильно затрудняет радикальное решение этой проблемы. Переход энергетики в глобальном масштабе на ядерные реакторы деления ставит сложные проблемы захоронения огромных радиоактивных отходов (альтернатива: выброс радиоактивных отходов в космос). По имеющимся оценкам, радиоактивная опасность установок на У. т. с. должна оказаться на три порядка величины ниже, чем у реакторов деления. Если говорить о далёких прогнозах, то оптимум следует искать в сочетании солнечной энергетики и У. т. с.

   Лит.: Тамм И. Е., Теория магнитного термоядерного реактора, ч. 1, в сборнике: Физика плазмы и проблема управляемых термоядерных реакций, т. 1, М., 1958; Сахаров А. Д., Теория магнитного термоядерного реактора, ч. 2, там же; Арцимович Л. А., Управляемые термоядерные реакции, М., 1963; Капица П. Л., Свободный плазменный шнур в высокочастотном поле при высоком давлении, «Журнал экспериментальной и теоретической физики», 1969, т. 57, в. 6(12); его же, Термоядерный реактор со свободно парящим в высокочастотном поле плазменным шнуром, там же, 1970, т. 58, в. 2; Роуз Д., Управляемый термоядерный синтез. (Результаты и общие перспективы), «Успехи физических наук», 1972, т. 107, в. 1, с. 99; Лукьянов С. Ю., Горячая плазма и управляемый ядерный синтез, М., 1975; Лазеры и термоядерная проблема, под ред. Б. Б. Кадомцева, М., 1974; Ribe F. L., Fusion reactor systems, «Reviews of Modern Physics», 1975, v. 47, ╧1; Furth H. P., Tokamak Research, «Nuclear Fusion», 1975, v. 15, ╧ 3; Ashby D. Е., Laser fusion, «Journal of the British Nuclear Energy Society», 1975, ╧ 4.

   С. Ю. Лукьянов.

Тиридат, Тирдат (середина 10 в. ≈ начало 11 в.), армянский архитектор. Придворный зодчий правителей Анийского царства Багратидов, основатель художественной школы, определившей направленность армянского зодчества 10≈11 вв. Созданные Т. сооружения [кафедральные соборы в Аргине (типа купольного зала, 977≈988) и Ани (типа купольной базилики, 989≈1001; см. илл.), церковь Григория в Ани (Гаги-кашен, 3-ярусная ротонда, 1001≈10)] отличаются совершенством арочно-сводчатых конструкций, гармонической ясностью пространственной композиций, лаконичной выразительностью резного декора. Реставрировал купол храма святой Софии в Константинополе (989≈992).

Лит.: Оганесян К. Л., Зодчий Трдат Ер., 1951.

(математическое), важное свойство множеств; множество называется компактным, если каждая бесконечная последовательность его элементов (точек) имеет хотя бы одну предельную точку . От К. по отношению к объемлющему пространству отличают К. в себе: множество (лежащее в определенном топологическом пространстве или являющееся само топологическим пространством) компактно в себе, если каждая бесконечная последовательность его элементов имеет хотя бы одну предельную точку, принадлежащую тому же множеству.

В математическом анализе большое значение имеет принцип Вейерштрасса, утверждающий, что каждое ограниченное множество действительных чисел ≈ компактно. Компактные множества функций играют фундаментальную роль в теории функций и функциональном анализе. Для того чтобы множество Е непрерывных (например, на сегменте [0,1] числовой прямой) функций было компактно (в пространстве С всех непрерывных на [0,1] функций), необходимо и достаточно, чтобы функции множества Е были ограничены в своей совокупности (одной и той же постоянной) и равностепенно непрерывны (см. Равностепенная непрерывность ).

Компактное метрическое пространство называется компактом. Среди множеств, лежащих в евклидовых пространствах E n произвольного числа измерений, компактны в E n все ограниченные множества и только они; компактами (то есть компактными в себе множествами) среди них будут лишь замкнутые (и ограниченные) множества. В гильбертовом пространстве ограниченность недостаточна для компактности: сфера в гильбертовом пространстве некомпактна, хотя образует замкнутое и ограниченное множество. Компактом является так называемый фундаментальный параллелепипед гильбертова пространства, то есть множество всех точек этого пространства, координаты которых удовлетворяют условиям 0£ xn£ 1/2n. Все компакты (и среди всех топологических пространств только компакты) гомеоморфны (см. Гомеоморфизм ) замкнутым множествам фундаментального параллелепипеда гильбертова пространства (теорема Урысона). Компакты конечной размерности и только они гомеоморфны замкнутым ограниченным множествам евклидовых пространств.

Для метрических пространств, а также для топологических пространств со счётной базой свойство К. (в себе) эквивалентно свойству бикомпактности.

Лит.: Александров П. С., Введение в общую теорию множеств и функций, М. ≈Л., 1948; Хаусдорф Ф., Теория множеств, пер. с нем., М. ≈ Л., 1937.

двигателя, мощность, которую двигатель развивает в течение большей части времени эксплуатации. Определяется как средняя мощность в данных условиях при длительной работе. Она зависит от загрузки машины или агрегата, на котором установлен двигатель. Например, Э. м. главного двигателя трансокеанского лайнера близка к его номинальной (расчётной) мощности, а Э. м. двигателя маневрового тепловоза существенно ниже её. В соответствии с загрузкой формируются требования к характеристикам двигателей различного назначения. Рациональное протекание рабочего процесса двигателя в режиме Э. м. обеспечивает наибольшую эффективность его в эксплуатации.

(Konfederacja Targowicka), в 1792 реакционный союз польских магнатов во главе с К. Браницким, С. Жевуским и Щ. Потоцким, имевший целью ликвидировать с помощью царизма прогрессивные реформы, проведённые четырёхлетним сеймом (1788≈ 1792) в Речи Посполитой. Акт конфедерации, разработанный в Петербурге под наблюдением Екатерины II, был опубликован 14 мая 1792 в местечке Тарговица в момент вторжения царских войск в Польшу. Т. к. содействовала 2-му разделу (1793) Речи Посполитой царской Россией и Пруссией, вошла в историю Польши как символ национальной измены. На действия Т. к. и раздел страны польский народ ответил освободительным Польским восстанием 1794 , во время которого несколько деятелей Т. к. были казнены как изменники.