Значение слова статика

ж. греч. начала механики, наука о равновесии, покое. -тический, к ней относящ. Статистика, наука о силе и богатстве государства, о состоянии его в данную пору; история и география в известный срок. -тический, к сему относящ. Статистик, ученый, писатель, занимающийся сею наукой. Статист, -тка, актер, актриса без речей, немой лицедей.

статики, мн. нет, ж. (греч. statike-равновесие).

1. Отдел теоретической механики, учение об условиях равновесия тел (мех.).

2. Состояние покоя для данного момента; противоп. динамика во 2 знач. (науч.).

-и, ж.

1. Раздел механики, изучающий законы равновесия тел под действием приложенных к ним сил. С. и динамика. С. твердого тела. С. жидкостей. С. газов.

2. Состояние покоя в какой-н. определенный момент (книжн.). Описывать явление в статике.

   прил. статический, -ая, -ое.

1. ж.

   1. Раздел теоретической механики, изучающий законы равновесия тел.

   2. Равновесие тел под действием приложенных к ним сил (в физике).

2. ж.

   1. Отсутствие движения, состояние покоя; неподвижность.

   2. перен. Отсутствие развития.

СТАТИКА (греч. statike) раздел механики, в котором изучаются условия равновесия тел под действием сил. Кроме статики твердого тела различают статику жидкостей (гидростатику) и статику газов (аэростатику).

(от греч. statike ≈ учение о весе, о равновесии), раздел механики, посвященный изучению условий равновесия материальных тел под действием сил. С. разделяют на геометрическую и аналитическую. В основе аналитической С. лежит возможных перемещении принцип , дающий общие условия равновесия любой механической системы. Геометрическая С. основывается на т. н. аксиомах С., выражающих свойства сил, действующих на материальную частицу и абсолютно твёрдое тело, т. е. тело, расстояния между точками которого всегда остаются неизменными. Основные аксиомы С. устанавливают, что:

1. две силы, действующие на материальную частицу, имеют равнодействующую, определяемую по правилу параллелограмма сил ;

2. две силы, действующие на материальную частицу (или абсолютно твёрдое тело), уравновешиваются только тогда, когда они одинаковы по численной величине и направлены вдоль одной прямой в противоположные стороны;

3. прибавление или вычитание уравновешенных сил не изменяет действия данной системы на твёрдое тело. При этом уравновешенными называются силы, под действием которых свободное твёрдое тело может находиться в покое по отношению к инерциальной системе отсчёта .

   Методами геометрической С. изучается С. твёрдого тела. При этом рассматриваются решения следующих двух типов задач: 1) приведение систем сил, действующих на твёрдое тело, к простейшему виду; 2) определение условий равновесия сил, действующих на твёрдое тело.

   Необходимые и достаточные условия равновесия упруго деформируемых тел, а также жидкостей и газов рассматриваются соответственно в упругости теории , гидростатике и аэростатике .

   К основным понятиям С. относится понятие о силе , о моменте силы относительно центра и относительно оси и о паре сил . Сложение сил и их моментов относительно центра производится по правилу сложения векторов. Величина R, равная геометрической сумме всех сил Fk, действующих на данное тело, называется главным вектором этой системы сил, а величина М0, равная геометрической сумме моментов то (Рк) этих сил относительно центра О, называется главным моментом системы сил относительно указанного центра:

   R = , .

   Решение задачи приведения сил даёт следующий основной результат: любая система сил, действующих на абсолютно твёрдое тело, эквивалентна одной силе, равной главному вектору R системы и приложенной в произвольно выбранном центре О, и одной паре сил с моментом, равным главному моменту M0 системы относительно этого центра. Отсюда следует, что любую систему действующих на твёрдое тело сил можно задать её главным вектором и главным моментом. Этим результатом широко пользуются на практике, когда задают, например, аэродинамические силы, действующие на самолёт или ракету, усилия в сечении балки и др.

   Простейший вид, к которому можно привести данную систему сил, зависит от значений R и M0. Если R = 0, а M0 ¹ 0, то данная система сил заменяется одной парой с моментом M0. Если же R ¹ 0, а M0 = 0 или M0 ¹ 0, но векторы R и M0 взаимно перпендикулярны (что, например, всегда имеет место для параллельных сил или сил, лежащих на одной плоскости), то система сил приводится к равнодействующей, равной r. Наконец, когда R ¹ 0, M0 ¹ 0 и эти векторы не взаимно перпендикулярны, система сил заменяется совокупным действием силы и пары (или двумя скрещивающимися силами) и равнодействующей не имеет.

   Для равновесия любой системы сил, действующих на твёрдое тело, необходимо и достаточно обращение величины R и M0 в нуль. Вытекающие отсюда уравнения, которым должны удовлетворять действующие на тело силы при равновесии, см. в ст. Равновесие механической системы . Равновесие системы тел изучают, составляя уравнения равновесия для каждого тела в отдельности и учитывая закон равенства действия и противодействия. Если общее число реакций связей окажется больше числа уравнений, содержащих эти реакции, то соответствующая система тел является статически неопределимой; для изучения её равновесия надо учесть деформации тел.

   Графические методы решения задач С. основываются на построении многоугольника сил и верёвочного многоугольника .

   Лит.: Пуансо Л., Начала статики, П., 1920; Жуковский Н. Е., Теоретическая механика, 2 изд., М. ≈ Л., 1952; Воронков И. М., Курс теоретической механики, 9 изд., М., 1961; Тарг С. М., Краткий курс теоретической механики, 9 изд., М., 1974; см. также лит. при ст. Механика .

   С. М. Тарг.

Ста́тика — раздел механики , в котором изучаются условия равновесия механических систем под действием приложенных к ним сил и моментов .